Меню

Методы для измерения вязкости



Общая характеристика методов измерения вязкости

Вискозиметрия, раздел физики, посвященный изучению методов измерения вязкости. Существующее разнообразие методов и конструкций приборов для измерения вязкости — вискозиметров — обусловлено как широким диапазоном значений вязкости (от

10 -5 Н*сек/м 2 у газов до 10 12 Н*сек/м 2 у ряда полимеров), так и необходимостью измерять вязкость в условиях низких или высоких температур и давлений (например, сжиженных газов, расплавленных металлов, водяного пара при высоких давлениях и т.д.).

Наиболее распространены три метода измерения вязкости газов и жидкостей: капиллярный, падающего шара и соосных цилиндров (ротационный). В основе их лежат соответственно: закон Пуазейля, закон Стокса и закон течения жидкости между соосными цилиндрами. Вязкость определяют также по затуханию периодических колебаний пластины, помещенной в исследуемую среду.

Особую группу образуют методы измерения вязкости в малых объёмах среды (микровязкость). Они основаны на наблюдении броуновского движения, подвижности ионов, диффузии частиц.

В основе любого метода определения вязкости лежит решение задачи о связи между вязкостью и наблюдаемыми в процессе измерений параметрами. При этом в расчетах допускают, что: 1) скольжение между жидкостью и внутренней поверхностью тела, сопряженного с жидкостью, отсутствует, т.е. имеет место полное смачивание; 2) движение жидкости с достаточной степенью точности описывается уравнением Навье-Стокса; 3) система рассматривается через достаточно длительный промежуток времени, когда установился регулярный режим движения.

Первое положение является общепринятым в вискозиметрии. Действительно, в подавляющем большинстве случаев, независимо от степени смачивания жидкостью твердой стенки, скольжение на границе раздела жидкости со стенкой отсутствует, т.е. считается, что относительная скорость жидкости на поверхности соприкосновения со стенкой равно нулю. Принятие этого положения существенно облегчает расчет вязкости, однако вопрос о влиянии смачиваемости на характер течения жидкости в капиллярах все еще проверяется. Так, например, Б. В. Дерягин и Н. А. Крылов наблюдали семикратное возрастание скорости течения воды через керамический фильтр с порами, покрытыми тончайшим слоем олеиновой кислоты. Известны и другие наблюдения (выполненные на органических объектах), показывающие, что не во всех случаях истечения жидкости скольжение полностью отсутствует. Причиной увеличения скорости истечения, отмеченной в некоторых работах, может явиться изменение поверхностного натяжения жидкости в результате взаимодействия со стенкой сосуда, атмосферой и т.д.; однако можно принять, что течение жидкости, не имеющей загрязнений и не взаимодействующей со стенкой, происходит без скольжения.

В 1823 г. Навье вывел общее уравнение движения вязкой жидкости, подтвержденное затем Стоксом, который показал, что в жидкости существуют только силы гидростатического давления, проявляющиеся при объемных деформациях, и силы внутреннего трения, проявляющиеся при сдвиговых и объемных деформациях и пропорциональные скоростям деформации. Оба вида сил независимы. Исходя из этих представлений, вязкие свойства жидкости можно характеризовать тангенциальной или сдвиговой вязкостью и объемной вязкостью, которая зависит от скорости сжатия или растяжения. Если плотность со временем не меняется, то свойства жидкости достаточно полно описываются коэффициентом тангенциальной вязкости, а жидкость считается несжимаемой.

Последнее, третье, условие также является общепринятым в вискозиметрии, и оно требует строго соблюдения с экспериментальной точки зрения. В расчетах должны приниматься только значения измеряемых параметров, которые соответствуют установившемуся режиму движения жидкости или системы, сопряженной с жидкостью.

Ряд металлов позволяет на основе измеряемых параметров путем прямого расчета по соответствующим формулам определить динамическую или кинематическую вязкость жидкостей.

Законы вязкого течения применимы лишь в определенных условиях, определенных критерием Рейнольдса:

(2)
где — средняя скорость потока, — диаметр трубки.

Превышение этих значений приводит к тому, что вязкое течение жидкости сменяется беспорядочным или турбулентным, к которому неприменимы простые законы гидродинамики. Отклонения от последних имеют место и в случае гетерогенных систем, так как каждая суспензированная частица создает возмущение потока. Поэтому в вискозиметрии особое значение имеет очистка жидкости [2].

Существующие методы измерения вязкости можно разделить на стационарные и нестационарные: к стационарным относятся методы капиллярного истечения, вращающихся цилиндров, падающего шарика и вибрационные методы ; к нестационарным — методы, основанные на измерении параметров системы, находящейся в контакте с исследуемой жидкостью в процессе крутильных колебаний и метод параболоида вращения.

Первые измерения вязкости жидких металлов выполнены еще в 1870 г. Варбургом на ртути, но систематические измерения при высоких температурах были начаты лишь Зауервальдом в 1924 г. Для измерения вязкости жидких металлов (результаты этих измерений собраны в обзорных работах Г. И. Горяги и М. П. Воларовича) нашли применение почти все методы, которые используются в низкотемпературной вискозиметрии, за исключением метода падающего шарика [2].

Таблица 1 – Характеристики методов измерения вязкости

Источник

Общая характеристика методов измерения вязкости

Вискозиметрия, раздел физики, посвященный изучению методов измерения вязкости. Существующее разнообразие методов и конструкций приборов для измерения вязкости — вискозиметров — обусловлено как широким диапазоном значений вязкости (от

10 -5 Н*сек/м 2 у газов до 10 12 Н*сек/м 2 у ряда полимеров), так и необходимостью измерять вязкость в условиях низких или высоких температур и давлений (например, сжиженных газов, расплавленных металлов, водяного пара при высоких давлениях и т.д.).

Наиболее распространены три метода измерения вязкости газов и жидкостей: капиллярный, падающего шара и соосных цилиндров (ротационный). В основе их лежат соответственно: закон Пуазейля, закон Стокса и закон течения жидкости между соосными цилиндрами. Вязкость определяют также по затуханию периодических колебаний пластины, помещенной в исследуемую среду.

Особую группу образуют методы измерения вязкости в малых объёмах среды (микровязкость). Они основаны на наблюдении броуновского движения, подвижности ионов, диффузии частиц.

В основе любого метода определения вязкости лежит решение задачи о связи между вязкостью и наблюдаемыми в процессе измерений параметрами. При этом в расчетах допускают, что: 1) скольжение между жидкостью и внутренней поверхностью тела, сопряженного с жидкостью, отсутствует, т.е. имеет место полное смачивание; 2) движение жидкости с достаточной степенью точности описывается уравнением Навье-Стокса; 3) система рассматривается через достаточно длительный промежуток времени, когда установился регулярный режим движения.

Читайте также:  Два подхода измерения информации

Первое положение является общепринятым в вискозиметрии. Действительно, в подавляющем большинстве случаев, независимо от степени смачивания жидкостью твердой стенки, скольжение на границе раздела жидкости со стенкой отсутствует, т.е. считается, что относительная скорость жидкости на поверхности соприкосновения со стенкой равно нулю. Принятие этого положения существенно облегчает расчет вязкости, однако вопрос о влиянии смачиваемости на характер течения жидкости в капиллярах все еще проверяется. Так, например, Б. В. Дерягин и Н. А. Крылов наблюдали семикратное возрастание скорости течения воды через керамический фильтр с порами, покрытыми тончайшим слоем олеиновой кислоты. Известны и другие наблюдения (выполненные на органических объектах), показывающие, что не во всех случаях истечения жидкости скольжение полностью отсутствует. Причиной увеличения скорости истечения, отмеченной в некоторых работах, может явиться изменение поверхностного натяжения жидкости в результате взаимодействия со стенкой сосуда, атмосферой и т.д.; однако можно принять, что течение жидкости, не имеющей загрязнений и не взаимодействующей со стенкой, происходит без скольжения.

В 1823 г. Навье вывел общее уравнение движения вязкой жидкости, подтвержденное затем Стоксом, который показал, что в жидкости существуют только силы гидростатического давления, проявляющиеся при объемных деформациях, и силы внутреннего трения, проявляющиеся при сдвиговых и объемных деформациях и пропорциональные скоростям деформации. Оба вида сил независимы. Исходя из этих представлений, вязкие свойства жидкости можно характеризовать тангенциальной или сдвиговой вязкостью и объемной вязкостью, которая зависит от скорости сжатия или растяжения. Если плотность со временем не меняется, то свойства жидкости достаточно полно описываются коэффициентом тангенциальной вязкости, а жидкость считается несжимаемой.

Последнее, третье, условие также является общепринятым в вискозиметрии, и оно требует строго соблюдения с экспериментальной точки зрения. В расчетах должны приниматься только значения измеряемых параметров, которые соответствуют установившемуся режиму движения жидкости или системы, сопряженной с жидкостью.

Ряд металлов позволяет на основе измеряемых параметров путем прямого расчета по соответствующим формулам определить динамическую или кинематическую вязкость жидкостей.

Законы вязкого течения применимы лишь в определенных условиях, определенных критерием Рейнольдса:

(2)
где — средняя скорость потока, — диаметр трубки.

Превышение этих значений приводит к тому, что вязкое течение жидкости сменяется беспорядочным или турбулентным, к которому неприменимы простые законы гидродинамики. Отклонения от последних имеют место и в случае гетерогенных систем, так как каждая суспензированная частица создает возмущение потока. Поэтому в вискозиметрии особое значение имеет очистка жидкости [2].

Существующие методы измерения вязкости можно разделить на стационарные и нестационарные: к стационарным относятся методы капиллярного истечения, вращающихся цилиндров, падающего шарика и вибрационные методы ; к нестационарным — методы, основанные на измерении параметров системы, находящейся в контакте с исследуемой жидкостью в процессе крутильных колебаний и метод параболоида вращения.

Первые измерения вязкости жидких металлов выполнены еще в 1870 г. Варбургом на ртути, но систематические измерения при высоких температурах были начаты лишь Зауервальдом в 1924 г. Для измерения вязкости жидких металлов (результаты этих измерений собраны в обзорных работах Г. И. Горяги и М. П. Воларовича) нашли применение почти все методы, которые используются в низкотемпературной вискозиметрии, за исключением метода падающего шарика [2].

Таблица 1 – Характеристики методов измерения вязкости

Источник

Методы определения вязкости жидкости

Определение вязкости биологических жидкостей и, особенно, вяз­кости крови имеет существенное диагностическое значение. Разнооб­разные приборы, применяемые для этой цели, называют вискозиметрами.

а) Метод Стокса (метод падающего шарика).

Представим цилиндр, заполнен­ный жидкостью плотностью rж ,вязкость которой h подле­жит определению (см.рис.13). Если в этой жидкости падает шарик радиусом r, массой m и плотностью r, то движение ша­рика определяется действую­щими на него тремя силами: силой тяжести Fт = mg, силой Архимеда FА=4p r 3 rж g /3 и си­лой трения Fтр. Согласно за­кону Стокса, сила сопротив­ления движению шарика про­порциональна его радиусу, скорости движения и вязкости жидкости:

Fтр = 6 p h r v. (18)

Сила трения уменьшает скорость движения шарика и через неко­торое время после погружения шарика в жидкость его движение может стать равномерным. При достижении равномерного движения сила тя­жести становится равной сумме силы трения и силы Архимеда:

4/3p r 3 r g = 4/3p r 3 rжg + 6p h r v. (19)

Из уравнения (19) определим искомую вязкость:

. (20)

Таким образом, для нахождения вязкости жидкости необходимо знать ее плотность, а так же радиус и плотность шарика. Скорость движения шарика vопределяется экспериментально. Для этого измеря­ется время t, за которое шарик равномерно проходит в жидкости расстояние L : v = L / t. Метод Стокса весьма прост (при необходимом условии равномерности движения шарика) и обладает хорошей точ­ностью. Однако, для определения вязкости крови он практически не применяется — хотя бы потому, что требует значительного количества исследуемой крови. Кроме того, в жидкостях, обладающих не очень большой вязкостью, сложно удовлетворить требованию равномерности движения шарика.

б) Капиллярные методы.

Капиллярные методы, основаны на применении формулы Пуазейля (13). Рассмотрим, например, течение жидкости через капилляр в вискозиметре Остваьда. Представим U — образную трубку. В одном из ее плеч имеется небольшая полая сфера, объемом V , которая капилля­ром соединяется с резервуаром, расположенным в другом плече. Эта система заполняется жидкостью так, что разность ее уровней состав­ляет величину h (см.рис.14). Пусть вначале вискозиметр заполнен эталонной жидкостью, вязкость которой точно известна. В качестве такой жидкости удобно использовать дистиллированную воду.

Поскольку при засасыва­нии воды в левое плечо вис­козиметра ее уровень здесь выше, чем в правом, то после прекращения всасывания жид­кость будет перетекать че­рез капилляр из левого пле­ча вискозиметра в правое до наступления равенства уров­ней. С помощью секундомера легко определить время tо, за которое вода вытекает из полости объемом V . Сог­ласно формуле (13) этот объем вытекшей воды равен:

Читайте также:  Проектная работа по теме измерение углов

V = tо . (21)

В формуле (21) разница давлений определяется величиной rо g h, где rо — плотность воды, а hо — табличное значение вязкости воды при данной температуре. Определив время истечения воды tо, заполним вискозиметр исследуемой жидкостью, вязкость которой необ­ходимо определить. При этом необходимо обеспечить такую же раз­ность уровней жидкости h в плечах вискозиметра, что и при его за­полнении водой. Затем измеряем время t истечения объема исследуе­мой жидкости V , который определяется формулой:

V = , (22)

где h — вязкость исследуемой жидкости, а r — ее плотность.

Разделив выражение (21) на (22) получим:

1 = . (23)

Таким образом, для определения вязкости исследуемой жидкости получаем формулу:

h = . (24)

Итак, при использовании этого метода необходимо знать плот­ности исследуемой жидкости и воды при данной температуре, таблич­ные значения вязкости воды и измерить лишь времена истечения.

Для определения вязкости проб крови может быть использован вискозиметр Гесса, в котором определяются не времена истечения жидкости из капилляра, а расстояния Lо и L , на которые перемещают­ся вода и кровь за одно и то же время. Применение выражения (13) для этого случая приводит к следующей расчетной формуле, определя­ющей вязкость крови h :

h =. (25)

в) Ротационные методы.

Достоинством этих методов является возможность определять не только значение вязкости, но и ее зависимость от скорости сдвига: h = f (dv/dx). Существуют разнообразные ротационные вискозиметры. Рассмотрим принцип устройства одного из них. Представим два ци­линдра, имеющих общую ось вращения (рис.15). Внутренний цилиндр подвешен на нити, а внешний может вращаться вокруг своей продоль­ной оси с регулируемой угловой скоростью w . Зазор между цилиндрами заполняется исследуемой жидкостью, в частности, кровью. За счет вязкости жидкости при вращении наружного цилиндра внутренний цилиндр начинает пово­рачиваться, достигая равновесия при неко­тором угле поворота q. Этот угол можно легко измерить. Чем больше вязкость жид­кости и угловая скорость вращения w, тем больше и указанный угол поворота: q = k h w, где k — постоянная прибора. При разных значениях скорости w в жидкости, заполняю­щей зазор между цилиндрами, реализуются и различные градиенты скорости. Для ньютоно­вых жидкостей значение вязкости не зависит от градиента скорости ( следовательно и от величины w ), а в неньютоновских жидкостях эту зависимость можно не только наблюдать, но и определить количественно. Таким обра­зом, данные ротационной вискозиметрии позволяют судить об изменении вязкости движущейся крови при различных скоростях сдвига.

Нам важно ваше мнение! Был ли полезен опубликованный материал? Да | Нет

Источник

Вискозиметрия

Вискозиметрия, раздел физики, посвященный изучению методов измерения вязкости. Существующее разнообразие методов и конструкций приборов для измерения вязкости — вискозиметров — обусловлено как широким диапазоном значений вязкости (от 10 -5 н•сек/м 2 у газов до 10 12 н •сек/м 2 у ряда полимеров), так и необходимостью измерять вязкость в условиях низких или высоких температур и давлений (например, сжиженных газов, расплавленных металлов, водяного пара при высоких давлениях и т.д.).

Наиболее распространены три метода измерения вязкости газов и жидкостей: капиллярный, падающего шара и соосных цилиндров (ротационный). В основе их лежат соответственно: закон Пуазейля, закон Стокса и закон течения жидкости между соосными цилиндрами. Вязкость определяют также по затуханию периодических колебаний пластины, помещенной в исследуемую среду.

Особую группу образуют методы измерения вязкости в малых объёмах среды (микровязкость). Они основаны на наблюдении броуновского движения, подвижности ионов, диффузии частиц.

Ротационный метод вискозиметрии

Ротационный метод вискозиметрии заключается в том, что исследуемая жидкость помещается в малый зазор между двумя телами, необходимый для сдвига исследуемой среды. Одно из тел на протяжении всего опыта остаётся неподвижным, другое, называемое ротором ротационного вискозиметра, совершает вращение с постоянной скоростью. Очевидно, что вращательное движение ротора визкозиметра передается к другой поверхности (посредством движения вязкой среды; отсутствие проскальзывания среды у поверхностей тела предполагается, таким образом рассматриваются). Отсюда следует тезис: момент вращения ротора ротационного вискозиметра является мерой вязкости.

Для простоты мы рассмотрим инверсную модель ротационного вискозиметра: вращаться будет внешнее тело, внутренее тело останется неподвижным, ему и будет сообщаться момент вращения. Однако для краткости изложения будем называть внутреннее тело ротором ротационного вискозиметра.

Введём необходимые обозначения:
R1,L — радиус и длина ротора ротационного вискозиметра;
ω — постоянная угловая скорость вращения внешнего тела;
R2 — радиус вращающегося резервуара ротационного вискозиметра;
η — вязкость исследуемой cреды;
M1 — момент вращения, передаваемый через вязкую жидкость, равный
d,l — диаметр и длина упругой нити,
φ — угол, на который закручивается неподвижно закреплённая нить,
G — момент упругости материала нити

При этом крутящий момент M1 ротора ротационного вискозиметра уравновешивается моментом сил упругости нити М2:

Заметим вновь, что М1 = М2, откуда после нескольких преобразований относительно φ имеем:
или
где k – постоянная ротационного вискозиметра.

Если рассматривать ту же задачу для ротационного вискозиметра с вращающимся внутренним (ротором висозиметра) и неподвижным внешним телами, имеем: или

В этом случае G – момент, необходимый для поддержания постоянной частоты вращения, (один оборот ротора вискозиметра за τ с).

Заметим, что полученные отношения справедливы для цилиндра бесконечной длины, в реальных условиях учитывается поправка на размеры тел ротационного вискозиметра. Для этого производится вычисление так называемой эффективной высоты H ротационного вискозиметра:

  1. проводится измерение момента для жидкостей с различным значением вязкости (η1 и η2) при двух различных высотах внутреннего цилиндра (L1 и L2);
  2. экстраполяцией прямых М1 = f(L) и М2 = f(L) к нулевому значению М1 и М2 получают величину ∆L;
  3. H=L+∆L
Читайте также:  Измерение температуры воздуха по гигрометру

Эффективную высоту ротационного вискозиметра H подставляют в уравнения.

Ультразвуковой метод вискозиметрии

Сущность метода ультразвуковой вискозиметрии заключается в том, что в исследуемую среду погружают пластинку из магнито-стрикционного материала, называемую зондом вискозиметра на которую намотана катушка, в которой возникают короткие импульсы тока длительностью порядка 20±10 мксек, приводящие к возникновению колебаний. В соответствии с законом сохранения, при колебаниях пластинки в катушке наводится ЭДС, которая убывает со скорростью, зависящей от вязкости среды. Затем, при падении ЭДС до определённого порогового значения, в катушку поступает новый импульс. Вискозиметр определяет вязкость среды по частоте следования импульсов.

Вискозиметры, действие которых основано на ультразвуковом методе вискозиметрии, нельзя отнести к классу вискозиметров с широким диапазоном измерений. К классу высокотемпературных вискозиметров их также нельзя отнести в силу величины относительной погрешности, возникающей при высокотемпературной вискозиметрии и свойств материалов прибора.

Капиллярный метод вискозиметрии

Метод капиллярной вискозиметрии опирается на закон Пуазейля о вязкой жидкости, описывающий закономерности движения жидкости в капилляре.

Приведем уравнение гидродинамики для стационарного течения жидкости, с вязкостью η через капилляр вискозиметра:
Q – количество жидкости, протекающей через капилляр капиллярного вискозиметра в единицу времени, м3/с,
R – радиус капилляра вискозиметра, м
L – длина капилляра капиллярного вискозиметра, м
η – вязкость жидкости, Па•с,
р — разность давлений на концах капилляра вискозиметра, Па.

Отметим, что формула Пуазейля справедлива только для ламинарного потока жидкости, то есть при отсутствии скольжения на границе жидкость – стенка капилляра вискозиметра. Приведенное уравнение используют для определения динамической вязкости. Ниже размещено схематическое изображение капиллярного вискозиметра.

В капиллярном вискозиметре жидкость из одного сосуда под влиянием разности давлений р истекает через капилляр сечения 2R и длины L в другой сосуд. Из рисунка видно, что сосуды имеют во много раз большее поперечное сечение, чем капилляр вискозиметра, и соответственно этому скорость движения жидкости в обоих сосудах в N раз меньше, чем в капилляре вискозиметра. Таким образом не все давление пойдет на преодоление вязкого сопротивления жидкости, очевидно, что часть его будет расходоваться на сообщение жидкости нопределённой кинетической энергии. Следовательно, в уравнение Пуазейля необходимо ввести некоторую поправку на кинетическую энергию, называемую поправкой Хагенбаха:
где h – коэффициент, стремящийся к единице, d –плотность иссдледуемой жидкости.

Вторую поправку условно назовём поправкой влияния начального участка капилляра вискозиметра на характер движения исследуемой жидкости. Она будет характеризовать возможное возникновение винтового движения и завихрения в месте сопряжения капилляра с резервуаром капиллярного вискозиметра (откуда вытекает жидкость). Суть поправки состоит в том, что вместо истинной длины капилляра вискозиметра L мы вводим кажущуюся длину L’:
n – определяется экспериментально на основе изменений при разных значениях L и примерно равен единице.

Следует учитывать, что при измерении вязкости органических жидкостей с большой кинематической вязкостью поправка Хагенбаха незначительна и составляет доли процента. Если же говорить о высококтемпературных вискозиметрах, то вследствие малой кинематической вязкости жидких металлов поправка может достигать 15%.

Метод капиллярной вискозиметрии вполне можно отнести к высокоточному методу вискозиметрии в силу того, что относительная погрешность измерений составляет доли процента, в зависимости от подбора материалов вискозиметра и точности отсчёта времени, а также иных параметров, участвующих в методе капиллярного истечения.

Метод падающего шарика

Метод падающего шарика вискозиметрии основан на законе Стокса, согласно которому скорость свободного падения твердого шарика в вязкой неограниченной среде можно описать следующим уравнением:
где V – скорость поступательного равномерного движения шарика вискозиметра; r – радиус шарика; g – ускорение свободного падения; d – плотность материала шарика; ро — плотность жидкости.

Необходимо отметить, что уравнение справедливо только в том случае, если скорость падения шарика вискозиметра довольно мала и при этом соблюдается некое эмпирическое соотношение:

Как и в капиллярном методе вискозиметрии, необходимо учитывать возникающие поправки на конечные размеры цилиндрического сосуда вискозиметра с падающим шариком (высотой L и радиусом R, при условии, если выполняется ). Такие действия приводят к уравнению для определения динамической вязкости жидкости методом падающего шарика вискозиметрии:

На основе метода создано множество моделей высокотемпературных вискозиметров, в которых измеряется вязкость расплавленных стекол и солей.

Вибрационный метод вискозиметрии

Вибрационный метод вискозиметрии базируется на определении изменений параметров вынужденных колебаний тела правильной геометрической формы, называемого зондом вибрационного вискозиметра,при погружении его в исследуемую среду. Вязкость исследуемой среды определяется по значениям этих параметров, при этом обычно используется градуировочная кривая вискозиметра (для случая примитивного вибрационного вискозиметра; в целом, не теряя общности, этот принцип переносится и на более сложные приборы).

Введём несколько обозначений: ω – частота колебаний, τ – время колебания тонкого упруго закрепленного зонда вибрационного вискозиметра, S — площадь пластины зонда вискозиметра; колебания происходят под действием гармонической силы. Вязкость и плотность исследуемой среды соответственно обозначим η и d.

Частотно-фазовый вариант вибрационного метода вискозиметрии используется для сильно-вязких жидкостей. В этом случае измеряется частота колебаний зонда вискозиметра, сначала не погруженного (ω0) и затем погруженного (ω) в жидкость при сдвиге фаз .

Для измерения вязкости менее вязких сред, например, металлических расплавов наиболее подходящим является амплитудно-резонансный вариант вибрационного метода вискозиметрии. В этом случае добиваются того, чтобы амплитуда А колебаний была максимальной (путём подбора частот колебаний). Поэтому измеряемым параметром, по которому определяется вязкость становится амплитуда колебаний зонда вискозиметра. В общем случае для малых значений вязкости имеем:

Учтем поправки С2(сторонние силы: трения, поверхностного натяжения, лобового сопротивления и т.п.). Имеем конечную формулу метода вибрационной вискозиметрии:

Градуировка вискозиметра производится по известным жидкостям (именно определяются постоянные С1,С2).

Источник