Измерение сдвига фаз осциллографическими методами.
Осциллографический метод
Измерение фазового сдвига осциллографическим методом можно реализовать способами линейной, синусоидальной и круговой разверток. Ограничимся рассмотрением первых двух способов, как наиболее распространенных.
С пособ линейной развертки. В каналы вертикального отклонения двухлучевого или двухканального осциллографа подают напряжения
и
; генератор развертки осциллографа включен. Уравнивают амплитуды обоих напряжений. Осциллограмма будет иметь вид. Фазовый сдвиг вычисляют по формуле (1), подставляя измеренные длины отрезков l и ∆l, соответствующие Т и ∆T.
С пособ синусоидальной развертки осуществляется с помощью однолучевого осциллографа. В канал вертикального отклонения подается напряжение
, а в канал горизонтального
; генератор развертки выключен. На экране осциллографа появляется осциллограмма в виде эллипса, уравнение которого имеет вид
где В и А — максимальные отклонения по вертикали и горизонтали соответственно.
Положив х = 0, получим вертикальный отрезок у=В sin; положив у=0, получим горизонтальный отрезок х = A sin φ. Отсюда: sin φ = ± у/В = ± х/А. Перед измерением удобно уравнять максимальные отклонения по вертикали и по горизонтали (А = В); тогда у = х. Для вычисления фазового сдвига измеряют по осциллограмме отсекаемые на координатных осях отрезки 2х или 2у и сторону прямоугольника 2А или 2В, в который вписан эллипс:
(4)
Способ синусоидальной развертки не позволяет определить фазовый сдвиг однозначно. Когда оси эллипса совпадают с осями координат, фазовый сдвиг φ равен 90 о или 270°. Если большая ось эллипса располагается в первом и третьем квадрантах, то фазовый сдвиг 0 о или 330°. Ввели дополнительно +90°. Если осциллограмма осталась в прежних квадрантах, то φ = 330°; если переместилась во второй и четвертый, то φ=30°. Осциллографический метод не требует никаких дополнительных приборов и прост по идее. Однако он является косвенным, требует линейных измерений и вычислений, что приводит к значительным погрешностям. Общая погрешность складывается из случайных погрешностей — измерения длин отрезков, совмещения следа луча с линиями масштабной сетки и конечного значения диаметра светового пятна на экране осциллографа, и систематических—инструментальной и методической. Инструментальная погрешность возникает за счет наличия собственных фазовых сдвигов в каналах осциллографа. Методическая погрешность связана с наличием гармоник в исследуемых напряжениях.
Погрешность измерения отрезков l можно уменьшить тщательной фокусировкой луча при малой яркости и применением осциллографа с электронно-лучевой трубкой, в которой масштабная сетка нанесена на внутреннюю поверхность экрана. Фазовый сдвиг в каналах осциллографа легко обнаружить, подав одно и то же напряжение на оба входа осциллографа. При отсутствии фазового сдвига на экране появится прямая линия. Если появляется эллипс, то нужно измерить значение фазового сдвига по формуле (4) и внести в результат измерения соответствующую поправку. Если поправку точно определить не удается, то погрешность можно исключить методом компенсации. Для этого нужно выполнить два измерения: первое — как обычно, а второе — подав исследуемые напряжения на противоположные входы осциллографа. В результате первого измерения получим φ1 = φ +∆φ, где ∆φ — неизвестный фазовый сдвиг в каналах осциллографа. В результате второго получим φ2 = (360° — φ) + ∆φ. Из разности φ2— φ1 = 360°- 2φ находим искомый фазовый сдвиг φ = 180° — [(φ2 — φ1)/2].
46. Измерение сдвига фаз компенсационным методом и методом преобразования фазового сдвига в импульсы тока
Компенсационный метод измерений
метод измерений, основанный на компенсации (уравнивании) измеряемого напряжения или эдснапряжением, создаваемым на известном сопротивлении током от вспомогательного источника. К. м. и.применяют не только для измерений электрических величин (эдс, напряжений, токов, сопротивления); оншироко применяется и для измерения др. физических величин (механических, световых, температуры и т.д.),которые обычно предварительно преобразуют в электрические величины.
Исследуемые напряжения и поступают на два идентичных канала, каждый из которых состоит из входного устройства
синхронизируемого мультивибратора
дифференцирующей цепи
(рис. 7-13, а). Мультивибраторы вырабатывают меандры
частота которых равна частоте входных напряжений (рис. 7-13, б). Меандры дифференцируются, и фронты получившихся при этом
коротких импульсов точно соответствуют моментам переходов через нуль исходных напряжений. Отрицательные импульсы ограничиваются, а положительные и остаются. Нетрудно убедиться, что интервал
между импульсами
пропорционален фазовому сдвигу; если его отнести к длительности периода
то в соответствии с формулой
получим
Положительные импульсы используют для управления триггером
Импульс первого канала открывает триггер, а второго — закрывает. В соответствующей цепи триггера возникает прямоугольный импульс
длительность которого
соответствует фазовому сдвигу
В цепь тока триггера включен магнитоэлектрический миллиамперметр, показания которого пропорциональнысреднему значению тока за период:
Очевидно, что шкалу миллиамперметра можно градуировать непосредственно в градусах.
Прямо показывающий прибор, схему которого мы рассмотрели, называется фазометром. Диапазон рабочих частот фазометра, работающего на принципе преобразования фазового сдвига в импульсы тока, ограничен снизу инерционными свойствами магнитоэлектрического индикатора (20 Гц), а сверху — паразитными параметрами схемы и инерционностью транзисторов, ухудшающими фронт импульса и четкость срабатывания триггера. Применение туннельных диодов позволяет увеличить верхнюю границу частот до Погрешность измерения составляет
Опора деревянной одностоечной и способы укрепление угловых опор: Опоры ВЛ — конструкции, предназначенные для поддерживания проводов на необходимой высоте над землей, водой.
Папиллярные узоры пальцев рук — маркер спортивных способностей: дерматоглифические признаки формируются на 3-5 месяце беременности, не изменяются в течение жизни.
Общие условия выбора системы дренажа: Система дренажа выбирается в зависимости от характера защищаемого.
Источник
Измерение фазового сдвига
Единицами измерения фазового сдвига являются радиан и градус:
В каталоговой классификации электронные измерители разности фаз и группового времени запаздывания обозначаются следующим образом: Ф1 — образцовые приборы, Ф2 — фазометры, ФЗ — измерительные фазовращатели, Ф4 — измерители группового времени запаздывания, Ф5 — измерители корреляции.
Электромеханические фазометры на лицевой панели имеют знак ?φ.
Фаза характеризует состояние гармонического процесса в данный момент времени:
Фазой называется весь аргумент синусоидальной функции (ωt + φ). Обычно измерение ?φ производится для колебаний одной и той же частоты:
В этом случае фазовый сдвиг
Для упрощения принимают начальную фазу одного колебания за нуль (например φ2 = 0), тогда ?φ = φ1.
Приведенное понятие фазового сдвига относится только к гармоническим сигналам. Для негармонических (импульсных) сигналов применимо понятие временного сдвига (время задержки t3), диаграммы которого приведены на рис. 5.6.
Рис. 5.6. Диаграммы напряжений с временным сдвигом
Измерение фазового сдвига широко используется на промышленных и сверхвысоких частотах, т.е. во всем диапазоне частот.
Фазовый сдвиг возникает, например, между входным и выходным напряжениями четырехполюсника, а также в силовых цепях переменного тока между током и напряжением и определяет коэффициент мощности (cos φ), следовательно, и мощность в исследуемой цепи.
Для измерения фазового сдвига на промышленных частотах широко используют электромеханические фазометры электродинамической и ферродинамической систем. Недостатками таких фазометров являются сравнительно большая потребляемая мощность от источника сигнала и зависимость показаний от частоты. Относительная приведенная погрешность электромеханических фазометров — не более ±0,5%.
В зависимости от требуемой точности измерения фазового сдвига и частоты сигнала применяют один из следующих методов: осциллографические (один из трех), компенсационный, электронный метод дискретного счета, метод преобразования фазового сдвига в импульсы тока, метод измерения с использованием фазометров на основе микропроцессорной системы, метод преобразования частоты сигнала.
Осциллографические методы, в свою очередь, разделяются на три: линейной развертки, синусоидальной развертки (эллипса) и круговой развертки.
Для реализации метода линейной развертки используют двухканальный или двухлучепой осциллограф (или однолучевой осциллограф с электронным коммутатором). На экране получается изображение синусоидальных сигналов (рис. 5.7).
Рис. 5.7. Осциллограммы двух синусоидальных сигналов при измерении фазового сдвига методом линейной развертки
Сигналы u1(t)и u2(t)подаются на входы Y1 и Y2 осциллографа. Для обеспечения неподвижности осциллограмм необходимо синхронизировать развертку одним из исследуемых сигналов.
По измеренным отрезкам 0a и 0b рассчитывается фазовый сдвиг из соотношения
,
(5.11)
Метод линейной развертки позволяет определить знак фазового сдвига, охватывает полный диапазон его измерения — 0. 360°. Погрешность метода составляет ± (5. 7°) и определяется нелинейностью развертывающего напряжения, неточностью измерения линейных размеров отрезков 0а и 0b, качеством фокусировки и яркости луча (т.е. умением оператора).
Метод синусоидальной развертки реализуется с помощью одно; лучевого осциллографа. Исследуемые сигналы с напряжением u1(t) и u2(t) подаются на входы X и Y осциллографа при выключенном внутреннем генераторе линейной развертки. На экране появится фигура в виде эллипса (рис. 5.8), форма которого зависит от фазового сдвига между двумя напряжениями и их амплитуд. Фазовый сдвиг определяется по формуле
(5.12)
Рис. 5.8. Результирующая осциллограмма при измерении фазового сдвига методом синусоидальной развёртки
Для уменьшения погрешности перед измерением выравнивают амплитуды Хт и Ym плавным их регулированием по каналам Y и X.
Метод синусоидальной развертки позволяет измерять фазовый сдвиг в пределах от 0. 180° без определения знака.
Погрешность измерения ?φ методом синусоидальной развертки (методом эллипса) зависит от точности измерения отрезков, входящих в уравнение (5.12), от качества фокусировки и яркости луча на экране ЭЛТ. Эти причины оказывают заметное влияние при фазовом сдвиге, близком к нулю и к 90°.
Оба рассмотренных метода являются косвенными и достаточно трудоемкими.
Метод круговой развертки — наиболее удобный осциллографический метод измерения фазового сдвига. При этом определяется знак фазового сдвига во всем диапазоне измерения угла (0. 360°). Погрешность измерения постоянна во всем диапазоне.
Структурная схема осциллографа при измерении фазового сдвига методом круговой развертки приведена па рис. 5.9, а.
Рис. 5.9. Структурная схема реализации метода круговой развертки (a), отсчет угла (б) и эпюры синусоидальных сигналов (в) при измерении фазового сдвига
На входы X и Y осциллографа подаются синусоидальные сигналы с напряжением U1 и U3 , сдвинутые относительно друг друга на 90° с помощью фазовращателя, состоящего из резистора и конденсатора. При равенстве сопротивлений плеч амплитуды напряжений U1 и U3 также равны и на экране будет наблюдаться осциллограмма в виде круга (рис. 5.9, б).
Сравниваемые сигналы u1(t) и u2(t) подаются на входы двух одинаковых формирователей, которые преобразуют синусоидальные напряжения в последовательность коротких однополярных импульсов с напряжением U4 и U5 (рис. 5.9, в) с крутыми фронтами. Начала импульсов совпадают с моментом перехода синусоид через ось времени при их возрастании. Сигналы с напряжением U4 и U5 поступают на логическую схему ИЛИ, где суммируются, и на выходе появляется последовательность импульсов с напряжением U6 , которые подаются на управляющий электрод (модулятор) трубки, управляя яркостью луча в точках 1 и 2, и на окружности в точках 1 и 2 наблюдаются точки повышенной яркости.
Фазовый сдвиг между сигналами происходит следующим образом (см. рис. 5.9, б). При измерении центр прозрачного транспортира совмещают с центром круга, полная длина окружности которого соответствует 360°. За период Т исследуемых сигналов с напряжением U1 и U2 электронный луч описывает круг. Дугу между точками 1 и 2, длина которой равна некоторому углу α, луч описывает за время задержки этих сигналов: ?t = ?φТ / 360°, откуда α= ?φ.
Абсолютная погрешность измерения методом круговой развертки достигает 2. 5° и зависит от точности определения центра круга, точности измерения фазового сдвига с помощью транспортира и от степени идентичности порога срабатывания обоих формирователей.
Компенсационный метод (метод наложения) реализуется с помощью осциллографа. Схема метода приведена на рис. 5.10, а.
Рис. 5.10. Схема реализации компенсационного метода (а) и осциллограмма (6) при измерении фазового сдвига
Сигналы с напряжением U1 и U2 подаются на входы Y и X осциллографа, причем на вход Y — через градуированный фазовращатель, а на вход X подается непосредственно.
Фазовый сдвиг между исследуемыми напряжениями U1 и U2 определяется путем изменения фазы сигнала с напряжением U3 фазовращателем до тех пор, пока на экране не появится прямая наклонная линия (рис. 5.10, б), что свидетельствует о равенстве фаз обоих сигналов. Определяемый фазовый сдвиг ?φ отсчитывают по шкале фазовращателя относительно первичного положения, соответствующего повороту фазы на 180°. Для уменьшения погрешности измерения необходимо произвести коррекцию фазовых сдвигов, создаваемых усилителями каналов вертикального и горизонтального отклонения луча осциллографа. Эта процедура осуществляется в той же последовательности, что и при измерении фазового сдвига метолом синусоидальной развертки (см. рис. 5.8). В качестве индикатора нуля можно использовать электронный вольтметр.
Погрешность измерения компенсационным методом небольшая (0,2. 0,5°) и определяется главным образом качеством градуировки фазовращателя.
Компенсационный метод применяют и в диапазоне СВЧ при измерении фазового сдвига, вносимого каким-либо элементом, дополнительно включаемым в тракт СВЧ (фильтром, отрезком волновода).Структурная схема измерения фазового сдвига компенсационным методом представлена на рис. 5.11.
Рис. 5.11. Структурная схема измерения фазового сдвига в диапазоне СВЧ компенсационным метолом
Процесс измерения производится в следующем порядке. При отключенном исследуемом элементе Z СВЧ-тракт на выходе фазовращателя замыкают заглушкой накоротко. При включении генератора в тракте устанавливается стоячая волна. Поскольку минимум стоячей волны более резко выражен, чем максимум, то настройкой фазовращателя так перемещают узел стоячей волны относительно поперечной плоскости расположения зонда, чтобы выпрямительный прибор (миллиамперметр) показал минимум, и отмечают показания φ1, фазовращателя. Затем между фазовращателем и заглушкой включают исследуемый элемент Z, создающий смещение узла напряжения стоячей волны, и снова фазовращателем добиваются минимального показания индикатора, которое составит φ2 при отсчете по шкале фазовращателя.
Фазовый сдвиг, вносимый исследуемым элементом Z в СВЧ-тракт, определяется по формуле
(5.13)
Вместо фазовращателя и зонда в рассматриваемой схеме может быть использована измерительная линия. Описанный компенсационный метод является косвенным.
Двухканальный фазометр позволяет измерить фазовый сдвиг непосредственно. Принцип работы двухканального фазометра основан на преобразовании фазового сдвига в импульсы прямоугольной формы. Структурная схема двухканального фазометра, временные диаграммы сигналов, поясняющие его работу, и график зависимости показаний индикатора относительного ?φ представлены на рис. 5.12.
Рис. 5.12. Структурная схема двухканального фазометра (а), временные диаграммы сигналов, поясняющие его работу (6) и график зависимости показаний индикатора относительно ?φ (в)
Фазометр состоит из преобразователя ?φ во временной сдвиг ?t, равный искомому фазовому сдвигу ?φ и измерительного индикатора. Преобразователь состоит из двух одинаковых формирователей сигнала и сумматора, в качестве которого используется триггер.
Исследуемые сигналы с напряжением U1 и U2 с фазовым сдвигом ?φ подаются на входы двух одинаковых формирователей, которые преобразуют поступившие синусоидальные сигналы в последовательность коротких импульсов с напряжением U3 и U4. Импульсы с напряжением U3 запускают триггер, а импульсы с напряжением U4 устанавливают его в исходное положение. В итоге на выходе образуется периодическая последовательность импульсов, период повторения и длительность которых равны периоду повторения T и сдвигу во времени ?t исследуемых сигналов с амплитудой Im .
В качестве измерительного индикатора чаще всего используется микроамперметр магнитоэлектрической системы, показания которого пропорциональны среднему значению силы тока за период повторения сигнала Т.
Как видно из временной диаграммы I = f (t) (см. рис. 5.12, б), в цепи измерительного прибора получаются прямоугольные импульсы длительностью ?t. Следовательно, среднее за период значение силы тока, протекающего через приборы, пропорционально удвоенному относительному временному интервалу:
(5.14)
Из графика (см. рис. 5.12, б) следует, что фазовый сдвиг между исследуемыми сигналами с напряжением U1 и U2 соответствует временному сдвигу ?t и может быть выражен формулой
из которой следует, что фазовый угол линейно зависит от отношения ?t / T:
(5.15)
Подставив уравнение (5.15) в выражение (5.14), получим
(5.16)
При постоянном значении амплитуды выходных импульсов шкала индикатора, измеряющего среднее значение силы тока I, градуируется в значениях ?φ. При этом шкала индикатора фазометра будет линейной. Достоинством двухканального фазометра является прямое измерение ?φ в диапазоне ±180°.
Электронный метод дискретного счета положен в основу работы цифрового фазометра и состоит из двух основных этапов: преобразование фазового сдвига в соответствующий интервал времени и измерение этого интервала времени методом дискретного счета.
Упрощенная структурная схема цифрового фазометра и временные диаграммы, поясняющие его работу, представлены на рис. 5.13.
Рис. 5.13. Структурная схема фазометра при измерении фазового сдвига методом дискретного счета (а), и временные диаграммы сигналов, поясняющие его работу (б)
Вырабатываемый кварцевым генератором синусоидальный сигнал подается на блок формирования, на выходе которого образуются счетные импульсы, поступающие на один вход временного селектора. На другой его вход поступает преобразованная последовательность импульсов длительностью ?t с периодом повторения исследуемых сигналов Т. Селектор открывается только на время, равное длительности ?t импульсов с напряжением U3 и пропускает на счетчик импульсы с напряжением U4 от генератора. Временной селектор формирует пакеты импульсов с напряжением U5 (не изменяя периода Т), поступающих на счетчик в одном пакете.
(5.17)
где T — период повторения счетных импульсов кварцевого генератора.
Подставив в формулу (5.17) соотношение для ?t из формулы (5.16), определяем ?φ для сигналов с напряжением U1 и U2
(5.18)
Общая погрешность измерения этим методом зависит от погрешности дискретности, которая связана с тем, что интервал ?t измеряется с точностью до одного периода Т , и от нестабильности времени срабатывания преобразователя.
Большими возможностями обладают фазометры со встроенным микропроцессором, которыми можно измерять фазовый сдвиг между двумя периодическими сигналами за любой выбранный период.
На рисунке 5.14 представлена структурная схема фазометра co встроенным микропроцессором и временные диаграммы сигналов, поясняющие его работу.
После входного устройства синусоидальные сигналы с напряжением U1 и U2 поступают на входы импульсного преобразователя, в котором преобразуются в короткие импульсы с напряжением U ‘1 и U ‘2 С помощью первой пары данных импульсов формирователь 1 вырабатывает импульс с напряжением U3 длительностью ?t, которая равна временному сдвигу сигналов с напряжением U1 и U2. Этим импульсом открывается временной селектор 1, и в течение его действия на вход счетчика 1 проходят счетные импульсы с периодом повторения Т , которые вырабатываются микропроцессором. Прошедший на вход счетчика 1 пакет импульсов с напряжением U4 показан на рис. 5.14, б. Число импульсов в пакете выражается формулой
(5.19)
Одновременно с этим формирователь 2 вырабатывает импульсы с напряжением U5, с длительностью, равной периоду повторения исследуемых сигналов с напряжением U1 и U2 . Этот импульс открывает селектор 2 (на время своего действия) и пропускает от микропроцессора на счетчик 2 пакет импульсов с напряжением U6 и с периодом T , число которых в пакете составляет
(5.20)
Рис. 5.14. Структурная схема фазометра со встроенным микропроцессором (а) и временные диаграммы сигналов, поясняющие его работу (б)
Для определения искомого значения фазового сдвига ?φ за выбранный период повторения сигнала Т необходимо найти отношение величин (5.19) и (5.20), равное
затем с учетом основной формулы ?φ = 360° • ?t / Т умножить это отношение на 360°:
(5.21)
Данное вычисление выполняется микропроцессором, на который передаются вырабатываемые счетчиками 1 и 2 коды чисел п и N. При соответствующей программе микропроцессора на дисплее высвечивается значение фазового сдвига ?φ для любого выбранного периода Т. Благодаря сравнению таких сдвигов в разных периодах появляется возможность наблюдать флуктуации ?φ и оценивать их статические параметры, к которым относятся математическое ожидание, дисперсия, среднеквадратичное отклонение, измеренное среднее значение фазового сдвига.
При измерении фазометром со встроенным микропроцессором среднего значения фазового сдвига ?φ за заданное количество К периодов Т в счетчиках 1 и 2 накапливаются коды числа импульсов, поступивших на их входы за К периодов, т.е. кодов чисел пК и NK соответственно, передаваемых в микропроцессор.
Малую погрешность измерения ?φ данным фазометром можно получить только на достаточно низкой частоте исследуемых сигналов. Расширить частотный диапазон позволяет предварительное (гетеродинное) преобразование сигналов.
К основным метрологическим характеристикам фазометров, которые необходимо знать при выборе прибора, относятся следующие:
Источник